Введение в оптику, научные отчёты Рейтинг сайтов SPEEDPANEL.NET
logo

Каталог сайтов SpeedPanel.net

В этом каталоге размещены сайты активно используемые пользователями панели. Рейтинг сайтов панели SPEEDPANEL.NET расчитывается от количества пользователей сайта.



       
 Наука

Перестройка частоты

Для перестройки частоты лазерного излучения внутрь резонатора вводят специальные частотно-селективные элементы тина призм, специальных клиновых фильтров и т. п. При большом коэффициенте усиления красителя роль диспергирующего элемента и одновременно глухого зеркала может выполнять дифракционная решетка. В лазерах на красителях может быть использована как поперечная, так и продольная схема накачки. Накачка осуществляется лазерным излучением.

Резонатор образован зеркалами 2, 4, 6 и 5. Призма 3 выполняет две функции: перестройку длины волны лазера и пространственное разделение пучка накачка в пучка лазера на красителе. Излучение накачки фокусируется на активный элемент 5, представляющий собой струю красителя, вытекающего из плоского сопла со скоростью более 10 м с.

Плоскость струй расположена под углом Брюстера к оси резонатора для уменьшения потерь на отражение. Для тонкой подстройки длины волны выходного излучения и дополнительной селекции типов колебаний внутрь резонатора введен дополнительный плоский интерферометр 7 (интерферометр Фабри Перо) с малой базой. Грубое изменение длины волны генерации осуществляется поворотом зеркала 2, а точное изменением базы (расстояния между пластинами) интерферометра 7 или его поворотом.

Применяя набор различных красителей, жидкостные лазеры перекрывают диапазон длин волн от 0,34 до 1,17 мкм. В качестве растворителей применяют этиловый спирт, дистиллированную воду, этиленгликоль и др. Концентрация красителя обычно не превышает одного молярного процента во избежание образования димеров и концентрационного тушения.

Диапазон перестройки для каждого из красителей равен 40...80 нм. Ширина спектра лазерного излучения имеет порядок 0,001 нм при применении двух-трех интерферометров Фабри Перо внутри резонатора по схеме рис, 8.18 и возрастает до 0,1 нм при применении только дифракционной решетка в качестве диспергирующего элемента и до 10 нм при отсутствии диспергирующие элементов внутри резонатора.

КПД современных лазеров на органических красителях достигает 25 и 30% при накачке лазерным излучением и 1% при накачке специальными импульсными лампами. Лазеры могут работать в непрерывном режиме с выходной мощностью несколько Вт, а также в импульсных режимах с импульсной мощностью в несколько МВт при длительности импульса порядка 20 не и частоте повторения до 200 Гц. Расходимость лазерного пучка составляет 2".5 мрад.

Поэтому накопление молекул в состоянии Тг приводит к появлению дополнительного паразитного поглощения на частотах генерации, что приводит х ее срыву. По этой причине некоторые лазеры на органических красителях могут работать только в импульсном режиме. Если применять обычный оптический резонатор типэ плоского интерферометра или конфокального резонатора, то генерация будет осуществляться на многих собственных частотах резонатора5 расположенных вблизи максимума спектра флуоресценции красителя.
Перестройка частоты

Междуэлектродные емкости

Большое облегчение в изучении действия триода получается, если использовать представление о междуэлектродных емкостях. В трех электродной лампе возможно рассматривать три междуэлектродные емкости емкость между сеткой и катодом; емкость между сеткой и анодом; емкость между анодом и катодом. Рассмотрим сначала полные статические "холодные" междуэлектродные емкости, которые определяются при холодном катоде, т. е. при отсутствии электронов в лампе.

В обычных триодах статические междуэлектродные емкости имеют величину порядка (2 ч-15) F. Так как эти емкости измеряются посредством присоединения готовой лампы к измерительному прибору, то в них включаются не только емкости между активными частями поверхности катода, анода и сетки, но также емкости держателей, на которых электроды укреплены, и емкости наружных выводов, по которым подводится напряжение.

По величине обратной проницаемости можно судить, БО сколько раз электростатическое воздействие катода на анод меньше, чем аналогичное воздействие сетки. Величина проницаемости характеризует экранирующее действие сетки и определяется, главным образом, густотой ее. Кроме этих емкостей рассматривают также и некоторые результирующие от них, имеющие значение для радиоприема.

Так, при действии переменных напряжений на электродах лампы через междуэлектродные емкости начинают течь емкостные: токи, искажающие работу лампы, так как они создают утечку и без того слабого сигнала в цепи сетки. Определения этих емкостей особенно удобны для многосеточных ламп, как мы это увидим далее. До сих пор мы говорили о "холодных" емкостях лампы, т. е. о емкостях при холодном катоде. Междуэлектродные емкости при этом увеличиваются, иногда довольно значительно (до 50%). Междуэлектродные УД емкости при горячем катоде будем называть "рабочими" емкостями.

Результирующий потенциал: Можно, однако, попытаться заменить действие потенциалов сетки я анода одним результирующим потенциалом, создающим у катода равноценное поле. Такой результирующий потенциал можно считать приложенным к любому из электродов триода аноду или сетке, а так как результирующий потенциал является для нас одновременно и управляющим потенциалом, то его удобно считать приложенным именно к управляющему электроду лампы, т. е. к сетке.

Результирующее напряжение по своему действию на поток электронов, уходящих от катода, эквивалентно суммарному действию анодного и сеточного напряжений, и, считая его приложенным к сетке, мы можем мысленно заменить трех электродную лампу эквивалентным диодом, анод которого помещен на месте сетки триода, и имеет потенциал, равный результирующему потенциалу триода.

Первоначально этот принцип сводимости действий нескольких напряжений к действию одного был применен для плоской и цилиндрической конструкции триодов, а затем механически перенесен на все остальные конструкции. Однако, не всякий триод можно свести к диоду, заменив действие анода и сетки результирующим потенциалом.
Читать статью

Удельная электропроводность жидкости

Обычно понятие удельной электропроводности применяют в случае пространственно однородного электролита.

Как следует из изложенного выше, при данной экспериментально измеренной проводимости диафрагмы, в порах которой пространственно неоднородно распределены ионы, под Ко следует понимать удельную объемную проводимость пространственно однородного электролита, обеспечивающего одинаковое значение проводимости диафрагмы при ее заполнении. Очевидно, экспериментально измеряемое сопротивление диафрагмы обратно пропорционально Кр, причем коэффициент пропорциональности зависит только от геометрии порового пространства.

Если в случае единичного капилляра он равен отношению сечения капилляра к его длине, то в случае диафрагмы вследствие сложности геометрии ее порового пространства рассчитать С° не представляется возможным. В общем случае Кр из-за поверхностной проводимости превышает проводимость электролита за пределами диафрагмы при равновесии между ними.

В качестве Ко Бриггс предложил принять проводимость при концентрации 0,1 моль л, так как обнаружилось, что при меньших концентрациях произведение в правой части формулы зависит от проводимости электролита, т. е. при меньших концентрациях нельзя пренебречь влиянием поверхностной проводимости. Метод Бриггса в дальнейшем получил широкое признание и стал основой изучения поверхностной проводимости в диафрагмах.

Поэтому градиенты этих величин и плотности потоков ионов в нормальном направлении превышают плотность соответствующих тангенциальных потоков во столько раз, во сколько линейные размеры частицы превышают толщину ДС. Следовательно, тангенциальные потоки не могут замыкать нормальные потоки, плотности которых изменяются вдоль поверхности.

А это означает, что, как и в плоском ДС, нормальные составляющие диффузионных и электро миграционных потоков почти полностью компенсируют друг друга, что приводит к распределению Больцмана. В работе возможность использования распределения Больцмана применительно к тонкому поляризованному двойному слою частицы доказана двумя способами с использованием представлений, близких к способу "сшивания" решений, и формальным математическим методом, применявшимся в работах.

Чтобы наглядно представить строение поляризованного ДС частицы, ограничимся рассмотрением частиц осесимметричной формы. Введем в систему координат х, у таким образом, чтобы х = 0 соответствовало поверхности частицы, а у отражало перемещение вдоль поверхности частицы в плоскости, включающей ее ось симметрии. Рассмотрим процессы, формирующие распределение концентрации за пределами ДС. Для этого достаточно рассмотреть стационарное пространственное распределение потоков ионов.
Читать дальше...

 
 
    .  

Поиск сайта

     
/div